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本章 ， 基于本大统一模型假说 ， 我们讨论一下：为什么原子核外的原子轨道是不连续的 ， 或者说是量子化的？
我们知道 ， 在本大统一模型中 ， 正负电子结构是这样的：
电子实物模型图（左图为正电子 ， 右图为负电子）
正负电子都是正反微元质点数量相等的 ， 但由于组合结构不同 ， 导致在正电子附近外显正电性 ， 负电子附近外显负电性 。
因此 ， 正负电子的相互吸引力不属于指南针效应 ， 或者说正负电子之间的指南针效应较弱 ， 而主要是正反物质之间的同性相斥异性相吸的倾向力在其作用 。
在所有化学元素中 ， 最简单的氢（氕）原子的核结构是这样的：
质子实物模型图
注：图中从左至右分别为A型质子 ， B型质子 。
更细化的结构是这样的：
由微元质点组合成的强磁弦体示意模型图
禁闭正电子的磁力空腔是这样的：
正电子磁禁闭空腔示意模型图
而核外负电子的轨道 ， 是这样的：
氢原子核外负电子运行一周的轨道示意图
氢原子的核外负电子云轨道示意图
现在 ， 我们需要解释两个问题：
第一 ， 为什么负电子必须绕着磁弦子的中线移动？
第二 ， 为什么氢原子光谱是不连续的 ， 且在可将光范围内 ， 仅有有限的几条光谱？
先回答第一个问题 ， 为什么负电子必须绕着磁弦子的中线移动？
如上所述 ， 我们知道 ， 负电子外显负电性（反物质倾向力属性 ， 或南极磁力属性） ， 但由于其总的正反微元质点数量相等 ， 其内部显现正电性 ， 而二者之间必存在一个正负电性的平衡曲面 ， 该平衡曲面是三维曲面 ， 在此三维曲面外 ， 不再存在平衡点 。
由于在微观状态下微元质点的球面倾向力特征 ， 空间中的倾向力场不具备均匀性 ， 因此显然 ， 电子能保持稳定运动状态的位置只能是正反倾向力平衡面或线 。
下面 ， 我们讨论下磁弦子的外显倾向力场的结构形式 。
对于偶数性质的正反微元质点对 ， 其外显倾向力场相互影响如下图：
图中虚线为正反倾向力平衡面 ， 但显然该平衡面不能作为电子运行轨道 ， 因为该平面要么远离微元质点 ， 要么接近微元质点 ， 不能长久 。
对于奇数性质的微元质点直线组合 ， 其在一定条件下有平衡点 。
对于1个孤立的正微元质点 ， 显然其正反倾向力平衡点为无穷大 ， 不存在反倾向力区域：
其正微元质点倾向力计算方程如下：
I正=G倾m0（1/x3）
对于3个微元质点的直线组合 ， 其外显倾向力场相互影响如下图：
如图所示 ， 在正微元质点上下部 ， 只存在一个正反倾向力平衡曲线（圆圈） ， 对于二维而言 ， 则存在一个正反倾向力平衡点 ， 电子在该点能达到正反倾向力平衡 。 计算方程如下：
设微元质点半径为1 ， 质量为m0 ， 则在距离正微元质点上方x处 ， 正微元质点倾向力为：
I正=G倾m0（1/x3）
反微元质点倾向力为：
I反=2G倾m0(1/((22+x2))1.5)
