近几年来 ， 在拓扑非平庸的铁基超导材料中研究马约拉纳零能模是凝聚态物理学家关注的前沿问题之一 。 最近 ， 中国科学院物理研究所/北京凝聚态物理国家研究中心丁洪研究员团队、高鸿钧院士团队、北京师范大学殷志平教授团队与美国麻省理工学院傅亮教授团队通力合作 ， 在自掺杂的双层铁基超导体CaKFe4As4单晶样品上发现了拓扑非平庸的狄拉克表面态 ， 并在超导涡旋中观察到了伴随着整数量子化能级序列的涡旋束缚态的马约拉纳零能模 。 相关研究结果于11月10日发表在Nature communications杂志上(链接：https://www.nature.com/articles/s41467-020-19487-1) 。 刘文尧（IOP）、曹路（IOP）、朱诗雨 （IOP）和 孔令元 （IOP）为共同第一作者 。 丁洪研究员和高鸿钧院士为共同通讯作者 。 北京师范大学殷志平教授提供了能带计算 ， 浙江大学曹光旱教授提供了高质量的单晶样品 ， 麻省理工学院傅亮教授提供了理论模拟 。
在凝聚态物理学的材料体系中 ， 存在被拓扑缺陷所束缚的其产生湮灭算符满足自共轭关系的拓扑非平庸的准粒子激发 ， 通常被称为马约拉纳零能模 。 理论证明 ， 马约拉纳零能模满足非阿贝尔任意子统计规律 ， 对多个马约拉纳零能模进行交换编织操作能够形成量子比特 ， 是实现容错拓扑量子计算的最可行方案之一 。 近十几年来 ， 物理学家设计了多种产生马约拉纳零能模的方案 ， 如5/2填充的分数量子霍尔效应（Pfaffian state）、手性p波超导体、BCS超导体/非平庸能带异质结 （半导体纳米线、拓扑绝缘体、磁性原子链等等） 。 然而 ， p波超导体在测量上的不确定性以及异质结方案的复杂结构为马约拉纳零能模的研究以及未来的应用带来重重阻碍 。 因此寻找一种具有拓扑非平庸性质、较高的本征超导温度和较强的电子关联的单一材料来作为马约拉纳束缚态的载体 ， 是进一步探索马约拉纳零能模性质和构建拓扑量子比特的关键 。
2017年丁洪研究组与日本东京大学合作 ， 利用超高分辨角分辨光电子能谱证实了FeTe0.55Se0.45单晶中拓扑表面态的存在（P.Zhang et al., Science 360, 182 (2018)） 。 同时 ， 高鸿钧院士/丁洪研究员联合团队在FeTe0.55Se0.45单晶样品的超导涡旋中观测到了干净的零能准粒子激发 ， 被认为是马约拉纳零能模的信号 (D. Wang et al., Science 362, 333 (2018)) ， 这引起了物理学家们对拓扑非平庸的铁基超导体系的极大关注 。 2019年8月 ， 丁洪研究团队与高鸿钧研究团队进一步合作 ， 发现FeTe0.55Se0.45中存在马约拉纳零能模的磁通涡旋 ， 其束缚态表现出半整数位的量子化能级嬗移(L. Kong et al., Nature Physics 15, 1181 (2019)) ， 该工作澄清了马约拉纳零能模的拓扑本质 。 随后 ， 他们在FeTe0.55Se0.45单晶中观测到了磁通涡旋中马约拉纳零能模的近量子化电导平台特征 ， 有力地证实了Fe(Te,Se)涡旋中存在马约拉纳零能模 。 从2018年至今 ， 人们陆续在其他的铁硫基超导材料中发现了马约拉纳零能模的信号 ， 如（Li ， Fe）OHFeSe（Qin Liu et al., PHYSICAL REVIEW X 8, 041056 (2018)）和 Fe（Te ， Se）薄膜（X.L.Peng et al. ， PHYSICAL REVIEW B 100, 155134 (2019)） 。 然而 ， Fe（Te,Se）近亲家族需要依靠原子替换掺杂来保证拓扑非平庸性质或者超导电性 ， 这不可避免地在材料中引入体态不均匀性 ， 导致Fe（Te,Se）近亲体系的超导涡旋在产生马约拉纳零能模过程中有很大的不确定因素 。 这种材料本征的不均匀性极大地减弱了铁硫基超导体系作为马约拉纳零能模载体在拓扑量子计算领域中实际应用的可能 。 因此 ， 发现一种体态均匀同时具有拓扑非平庸性质的高温铁基超导材料是当务之急 。
图一：CaKFe4As4中的能带计算与拓扑狄拉克表面态的观测
【超导体|进展｜在铁磷基超导家族中发现马约拉纳零能模平台】铁基超导材料中的另一大家族铁磷基超导体相比铁硫基超导家族 ， 结构更加丰富 ， 超导转变温度普遍更高 。 且已有的理论计算证明 ， 拓扑非平庸性质在铁基超导家族中是广泛存在的（P. Zhang et al., Nature Physics 15 ， 41–47（2019）） 。 在此认识上 ， 丁洪研究团队对铁磷基超导材料开展了大范围调研 ， 最终发现了1144型铁基超导体中的CaKFe4As4是可能的理想马约拉纳零能模载体 。 CaKFe4As4结构与122体系铁基超导体类似 ， 通过自掺杂效应 ， 在带来高温超导电性的同时避免了体态不均匀性的引入；此外 ， 自掺杂还打破了晶格c方向上的滑移镜面对称性 ， 使能带在kz方向上折叠 ， 北京师范大学的殷志平团队对此进行了DFT+DMFT计算 ， 证明了该能带折叠可以产生非平庸的拓扑能带反转与表面态；丁洪研究团队利用上海光源的同步辐射角分辨光电子能谱 ， 观测到了清晰的CaKFe4As4体态能带 ， 并在表面碱金属掺杂的样品上看到了狄拉克型能带 ， 证明了CaKFe4As4中拓扑表面态的存在（图一） 。
图二：超导态的测量
随后 ， 丁洪研究团队与日本东京大学进行合作 ， 利用高分辨的激光角分辨光电子能谱 ， 精确测量了体态能带与拓扑表面态能带的超导能隙（图二） 。 为了更进一步的确认CaKFe4As4可以产生马约拉纳零能模 ， 丁洪研究团队与高鸿钧研究团队开展紧密合作 ， 利用其极低温强磁场STM/S联合系统对CaKFe4As4进行了全面研究 。 通过扫描隧道谱实验 ， 在零场下 ， 实验团队得到了均匀的超导能隙谱 ， 其能隙大小与角分辨光电子能谱得到的结果一致 ， 证明了CaKFe4As4本身体态的均匀性（图二） 。 通过引入外磁场 ， 实验团队在CaKFe4As4的超导涡旋中发现了马约拉纳零能模的存在 ， 同时伴有整数量子化能级序列的涡旋束缚态；麻省理工学院傅亮团队利用狄拉克表面态诱导涡旋束缚态的简单模型 ， 结合实验观测得到的超导能隙和化学势等物理参数 ， 精确地重现了实验中拓扑涡旋束缚态所独有的能级序列空间分布特征 ， 证明了CaKFe4As4的马约拉纳零能模来源于其表面态超导准粒子（图三） 。
图三：在CaKFe4As4中观测到的能级序列整数量子化的拓扑涡旋束缚态 ， 以及每个能级的涡旋束缚态的波函数空间分布
这项研究工作有机结合了能带计算、角分辨光电子能谱、扫描隧道显微镜和理论模型模拟 ， 系统地重演了马约拉纳零能模在拓扑非平庸铁基超导体的超导涡旋中构建的机制 ， 并第一次在铁磷基超导家族中明确证明了马约拉纳零能模的存在 ， 同时 ， CaKFe4As4作为一个具有体态均匀性和较高超导温度（Tc=35K）的马约拉纳零能模载体 ， 为未来马约拉纳零能模的研究和拓扑量子计算的探索提供了重要平台 。 该工作得到了国家自然科学基金委(11888101,61888102,51991340) ， 科技部(2016YFA0202300,2019YFA0308500,018YFA0305800),北京市科学技术委员会（No. Z191100007219012）和中国科学院先导专项(XDB28000000,XDB07000000)的支持 。
延伸阅读：
http://www.iop.cas.cn/xwzx/kydt/201808/t20180817_5056877.html
http://www.iop.cas.cn/xwzx/kydt/201908/t20190821_5367346.html
http://www.iop.cas.cn/xwzx/kydt/201912/t20191213_5453124.html
https://www.nature.com/articles/s41467-020-19487-1
编辑：Norma
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